Свентицкий И.И.
Замкнутость эволюционирующих систем и энергетическая
экстремальность самоорганизации
) приближается к единице:
,
| (1) |
- энтропия,
- постоянная Больцмана.
,
| (2) |
- количество теплоты,
- температура ее содержания
- вариация.
Из формулы (2) видно, что при приближении Т к нулю, энтропия будет
приближаться не к нулю, а к бесконечности. Эта проблема видна также и из
исходного аналитического выражения ВНТД - формулы Карно для
определения теоретического КПД тепловой машины (
):
,
| (3) |
- температура теплоносителя на выходе из машины,
- температура
теплоносителя на входе в машину.
и
к нулю работоспособность (эксергия) теплоты,
используемой в машине, уменьшается, а энтропия возрастает. В этом
подтверждение на основе формулы Карно проблемы не согласованности ВНТД
с ТНТД.
будет иметь
значения для формулы (1) соответственно
и
, а для формулы (2)
, и
.
, ..., -500К, ..., -0К. Температура +1000К
является промежуточной между +500К и -500К". Однако, при написании
работы [17] считалось, что формулы (1) и (2) имели в правой части только один
положительный знак. Для этого случая невозможно осуществить шкалу
температур замкнутую через
, так как при этом в ней будет только правая
ветвь:
и
. Реализовать замкнутую последовательность температур, не
проходящую через нуль, можно только в том случае, когда в правой части
формул (1) и (2) для определения энтропии будет два знака: "+" и "-". По
формулам (1) и (2) энтропия определяется как функция одной переменной (
).
Это позволяет использовать аналогичную замкнутую шкалу и для энтропии
(фиг. 1).
|
| Фиг. 1. Диаграмма температур и энтропии не проходящих через абсолютный нуль, в соответствии с третьим началом термодинамики (теорема Нернста - Планка). Пояснения в тексте. |